Page 409 - Fisika Dasar 1 - Mikrajuddin Abdullah

Bab 5 Kerja dan Energi

 k 1 x 2 2  1 x 1 2   k 1 y 2 2  1 y 1 2   k 1 z 2 2  1 z 1 2   





 2
2

2
 2

 2
2

1 1
 k x  y  z 2  k x  y  z 2  (5.66)
2
2
2
2
2 1 1 1 2 2 2 2

Jika kita kembali melihat definisi energi potensial maka kita
simpulkan bahwa energi potensial pegas dalam ruang tiga dimensi
memenuhi persamaan

1
2
2
U (x , , y ) z  k x  y  z 2  (5.67)
2

5.8 Energi Mekanik

Pada teorema kerja energi bentuk pertama, gaya yang bekerja pada
benda yang mengubah energi kinetik adalah semua jenis gaya, baik yang
konservatif maupun yang non konservatif. Kita telah memperoleh rumus
umum W   K . Kita dapat memisahkan kerja yang dilakukan oleh gaya
konservatif dan non konservatif dan menulis W sebagai berikut

W  W kons  W non kons (5.68)

Tetapi, berdasarkan persamaan (5.51), W kons  U  U , sehingga kita dapat
1
2
menulis W  U  U 2  W non kons . Dengan menggunakan prinsip kerja
1
energi bentuk pertama bahwa kerja yang dilakukan sama dengan
perubahan energi kinetik maka dapat kita tulis
K  K 1  U  1 U 2  W non kons , atau
2

395